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n은 솔레노이드의 단위길이 당 도선의 감은 횟수(turn/meter)이다. (3) 솔레노이드 코일에서의 자기장 매우 긴 solenoid 내부에서의 자기장은 암페어 법칙에 의해 로 주어 진다. 그러므로 아래와 같이 계산할 수 있다. 그러므로 반지름 r인 적분 경로에 대하여 다음과 같은 값을 얻을 수 있다. 암페어의 법칙은 닫힌 경로에 대하여 자기장 B에 대한 선적분을 표시한다.제목 : 암페어의 법칙 2. 세기 : B〓kni???????(단,오른쪽 그림은 화면을 뚫고 나오는 길고 곧은 도선을 나타낸 것이다.레포트 올립니다 암페어의 법칙 Up [레포트] 암페어의 법칙. 만일 전류 i의 값이 변하지 않는다면 위 식은 다음과 같이 나타낼 수 있을 것이다. 그러므로 암페어의 법칙은 다음과 같이 표현할 수 있다. 적분경로를 미소길이 dl로 나누어 각 미소길이에 대하여 B*dl을 계산한 후 이를 모두 합하면 전체에 대한 값을 알 수 있을 것이다. 따라서 도선으로 부터 반지름 r만큼 떨어진 원의 둘레를 선적분의 경로로 택하면 적분 경로에 대하여 자기장 B는 같은  ......

 

 

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레포트 올립니다 암페어의 법칙

 

[레포트] 암페어의 법칙

 

1.제목 : 암페어의 법칙

 

2.목적 : 원형도선, 직선도선, 솔레노이드 코일에 전류가 흐를 때 생성되는 자기장을 이해하고 이론적 값과 실험값을 비교한다.

 

3. 기본 원리 :

`암페어의 법칙`

암페어의 법칙을 사용하면 대칭성에 대해서 보다 간편하게 계산 될 수 있다.

암페어의 법칙은 닫힌 경로에 대하여 자기장 B에 대한 선적분을 표시한다.(아래와 같이)

 

이 적분을 계산하면 암페어의 법칙의 일반값을 알 수 있다.

 

오른쪽 그림은 화면을 뚫고 나오는 길고 곧은 도선을 나타낸 것이다.

이 도선에는 전류 가 흐르고 있다.

이 도선으로부터 거리 r만큼 떨어진 곳에서 만들어지는 자기장 B의 크기 B는 아래와 같다는 것을 알고 있다.

따라서 도선으로 부터 반지름 r만큼 떨어진 원의 둘레를 선적분의 경로로 택하면 적분 경로에 대하여 자기장 B는 같은 값을 갖는다.

 

그러므로 반지름 r인 적분 경로에 대하여 다음과 같은 값을 얻을 수 있다.

 

이제 이 적분...1.제목 : 암페어의 법칙

 

2.목적 : 원형도선, 직선도선, 솔레노이드 코일에 전류가 흐를 때 생성되는 자기장을 이해하고 이론적 값과 실험값을 비교한다.

 

3. 기본 원리 :

[암페어의 법칙]

암페어의 법칙을 사용하면 대칭성에 대해서 보다 간편하게 계산 될 수 있다.

암페어의 법칙은 닫힌 경로에 대하여 자기장 B에 대한 선적분을 표시한다.(아래와 같이)

 

이 적분을 계산하면 암페어의 법칙의 일반값을 알 수 있다.

 

오른쪽 그림은 화면을 뚫고 나오는 길고 곧은 도선을 나타낸 것이다.

이 도선에는 전류 가 흐르고 있다.

이 도선으로부터 거리 r만큼 떨어진 곳에서 만들어지는 자기장 B의 크기 B는 아래와 같다는 것을 알고 있다.

따라서 도선으로 부터 반지름 r만큼 떨어진 원의 둘레를 선적분의 경로로 택하면 적분 경로에 대하여 자기장 B는 같은 값을 갖는다.

 

그러므로 반지름 r인 적분 경로에 대하여 다음과 같은 값을 얻을 수 있다.

 

이제 이 적분 경로를 그림과 같이 일반적인 경로에 대해 계산해 보자.

적분경로를 미소길이 dl로 나누어 각 미소길이에 대하여 B*dl을 계산한 후 이를 모두 합하면 전체에 대한 값을 알 수 있을 것이다.

 

그림에서와 같이 자기장의 방향과 미소길이가 이루는 각을 ?라고 하면 다음과 같은 식이 성립한다.

 

r은 도선에서 dl까지의 거리이며, d?는 도선과 dl의 양끝단을 잇는 직선의 사이각이다.

그러므로 아래와 같이 계산할 수 있다.

 

 

만일 전류 i의 값이 변하지 않는다면 위 식은 다음과 같이 나타낼 수 있을 것이다.

 

 

그러므로 암페어의 법칙은 다음과 같이 표현할 수 있다.

 

이 식에서 i는 폐적분 경로안에 있는 총 전류이다.

그러므로 적분 경로안에 2개 이상의 도선이 지나간다고 하여도 이 값은 폐경로 안에 흐르는 총 전류의 값에 Mo를 곱하면 된다.

 

(1) 직선도선에서의 자기장

직선도선에 전류 I가 흐를 때 도선 주위에 생기는 자기장 B는 암페어 법칙에 의해 ∮ 로 주어진다. 따라서 도선으로부터 거리 r되는 지점의 자기장은 다음과 같이 주어진다.

 

 

진공 중에 투자율

(2) 원형도선에서의 자기장

반경R의 원형도선에 전류 I가 흐를 때, 중심축위의 임의의 점 P에서 자기장의 세기 B를 계산해 보자. 도선 요소 dl에 의한 벡터 dB는 비오-사바르의 법칙에 의해 이고 벡터 dl과 r은 수직이므로

B원형 〓 k` * I / r

?

 

 

 

 

 

 

벡터 dBx와 dBy성분으로 나눌 수 있고 dBy성분은 대칭성으로부터 환선 전체에 대해 합하면 0이 될 것이다, 그러므로 x축 방향의 자기장 성분만 고려하면

이 식에 위의 식 dB를 대입하고 대입하면

 

 

가 된다. 여기서 X는 원형도선의 중심으로부터 P까지의 거리이다. 따라서 원형도선의 중심과 반지름만큼의 거리에서 자기장은 다음과 같다.

 

 

 

(3) 솔레노이드 코일에서의 자기장

매우 긴 solenoid 내부에서의 자기장은 암페어 법칙에 의해 로 주어 진다. 여기서 은 진공 중에 투자율, I는 전류, n은 솔레노이드의 단위길이 당 도선의 감은 횟수(turn/meter)이다.

 

 

이 식에서 보는 바와 같이 자기장의 세기는 코일의 반경이나 코일 내부의 위치에 무관함을 알 수 있다. 그러나 실제로는 솔레노이드의 길이는 유한하고 솔에노이드 내부의 자기장도 균일하지 않기 때문에 보정을 해 주어야 한다.

세기 : B〓kni???????(단,k〓4π×10-7, n : 단위 길이당 감긴 수,??i:전류의 세기)

 

 

 

 

 

 

 

 

그림 37-5 같이 솔레노이드의 중심축 상 임의의 점 0에서 자기장의 세기는 비오-사바트의 법칙을 이용하면

 

 

 

 

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레포트 올립니다 암페어의 법칙 Up IB .목적 : 원형도선, 직선도선, 솔레노이드 코일에 전류가 흐를 때 생성되는 자기장을 이해하고 이론적 값과 실험값을 비교한다. 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(1) 직선도선에서의 자기장 직선도선에 전류 I가 흐를 때 도선 주위에 생기는 자기장 B는 암페어 법칙에 의해 ∮ 로 주어진다. 따라서 도선으로 부터 반지름 r만큼 떨어진 원의 둘레를 선적분의 경로로 택하면 적분 경로에 대하여 자기장 B는 같은 값을 갖는다. 따라서 원형도선의 중심과 반지름만큼의 거리에서 자기장은 다음과 같다.